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Moto rettilineo uniformemente accelerato

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Moto rettilineo uniformemente accelerato

Di seguito analizzeremo il moto rettilineo uniformemente accelerato

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Moto rettilineo uniformemente accelerato

Il moto rettilineo uniformemente accelerato è un moto rettilineo, cioè che avviene su una retta, ma questa volta la velocità non è più costante.

Introduciamo infatti una nuova grandezza fisica: l’accelerazione media. Se al tempo t0t_0t0​ il corpo ha una velocità v0v_0v0​ ed al tempo t1t_1t1​ ha una velocità v1v_1v1​ , avremo:

am=v1−v0t1−t0a_m=\frac{v_1-v_0}{t_1-t_0}am​=t1​−t0​v1​−v0​​

L’accelerazione media è uguale al cambiamento della velocità diviso il cambiamento del tempo. Usando la notazione con i Δ\DeltaΔ , avremo:

am=ΔvΔta_m = \frac{\Delta v}{\Delta t}am​=ΔtΔv​

Possiamo isolare v1v_1v1​ in funzione di ttt ed ottenere:

v(t)−v0=am(t−t0)v(t)-v_0=a_m(t-t_0)v(t)−v0​=am​(t−t0​)

v(t)=v0+am(t−t0)v(t)=v_0+a_m(t-t_0)v(t)=v0​+am​(t−t0​)

In un moto rettilineo uniformemente accelerato, l'accelerazione ama_mam​ è costante, quindi possiamo riscriverla come una più generica accelerazione aaa .

La formula appena trovata viene spesso chiamata legge oraria della velocità di un moto rettilineo uniformemente accelerato.


Legge oraria del moto rettilineo uniformemente accelerato

Come per il moto rettilineo uniforme, sarebbe molto utile trovare la posizione del corpo in funzione del tempo. Per fare questo dobbiamo guardare al grafico velocità-tempo:

Grafico velocità-tempo, area trapezio mostra spazio percorso nel moto rettilineo accelerato.

Otteniamo un trapezio rettangolo. Si può dimostrare usando matematica più avanzata (infatti a scuola viene spesso dato come un fatto caduto dal cielo) che l’area del trapezio è uguale allo spazio percorso.

L’altezza del trapezio è uguale al tempo trascorso Δt.\Delta t.Δt. La prima base è uguale a v0v_0v0​ , mentre la seconda è uguale a v(t)v(t)v(t) . Di conseguenza, usando la formula dell’area di un trapezio otteniamo:

A=(b1+b2)⋅h2A={(b_1+b_2)\cdot h \over 2}A=2(b1​+b2​)⋅h​

ΔS=(v(t)+v0)⋅Δt2\Delta S = {(v(t)+v_0)\cdot \Delta t \over 2}ΔS=2(v(t)+v0​)⋅Δt​

Possiamo usare la legge oraria della velocità per sostituire v(t)v(t)v(t):

ΔS=\Delta S=ΔS= (v0+a(Δt)+v0)⋅(Δt)2\displaystyle { \frac{(v_0+a(\Delta t)+v_0)\cdot (\Delta t)}{2} }2(v0​+a(Δt)+v0​)⋅(Δt)​

S(t)−S0=S(t)-S_0=S(t)−S0​= (2v0+a(t−t0))⋅(t−t0)2\displaystyle { \frac{(2v_0+a(t-t_0))\cdot (t-t_0)}{2} }2(2v0​+a(t−t0​))⋅(t−t0​)​

S(t)−S0=S(t)-S_0=S(t)−S0​= v0(t−t0)+a(t−t0)22v_0(t-t_0)+{a(t-t_0)^2 \over 2}v0​(t−t0​)+2a(t−t0​)2​

S(t)=S0+v0(t−t0)+a(t−t0)22S(t)= S_0+v_0(t-t_0)+{a(t-t_0)^2 \over 2}S(t)=S0​+v0​(t−t0​)+2a(t−t0​)2​

E questa è la legge oraria del moto rettilineo uniformemente accelerato .

Se poi abbiamo t0=0t_0=0t0​=0 e S0=0S_0=0S0​=0 , la legge oraria si semplifica in:

S(t)=v0t+12at2S(t)=v_0t+{1\over 2}at^2S(t)=v0​t+21​at2

Prima di concludere la lezione, però, riprendiamo la formula di prima:

S(t)−S0=(v0+v(t))⋅(t−t0)2\displaystyle { S(t)-S_0=\frac{(v_0+v(t))\cdot (t-t_0)}{2} }S(t)−S0​=2(v0​+v(t))⋅(t−t0​)​

Ovvero:

S(t)−S0=v0+v(t)2⋅(t−t0)\displaystyle { S(t)-S_0=\frac{v_0+v(t)}{2}\cdot (t-t_0) }S(t)−S0​=2v0​+v(t)​⋅(t−t0​)

Notiamo che la velocità media vmv_mvm​ è proprio uguale a v0+v(t)2{v_0+v(t) \over 2}2v0​+v(t)​ e quindi:

S(t)−S0=vm(t−t0)S(t)-S_0=v_m(t-t_0)S(t)−S0​=vm​(t−t0​)

S(t)=S0+vm(t−t0)S(t)=S_0+v_m(t-t_0)S(t)=S0​+vm​(t−t0​)

Questa formula è utile perché se tra i dati avete la velocità media vi permette di fare qualche calcolo in meno, ma non è fondamentale saperla. Le formula che dovete assolutamente ricordare sono la legge oraria della velocità e la legge oraria dello spazio.


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